一、利用HIJING产生器对RHIC能区质子反质子产额比的研究(英文)（论文文献综述）
郭超[1]（2021）在《LHC-ALICE实验铅核-铅核中V0强子信号提取及优化》文中指出高能核物理实验的主要物理目标是通过重核对撞,研究在极端高温度和高能量密度条件下,核物质新形态一夸克-胶子等离子体（亦称为夸克物质）的产生和演化性质。夸克物质被认为存在于大爆炸后几微秒的初期宇宙,以及现今宇宙中致密星体（如中子星）内部。对其性质的研究,不仅有助于了解初期宇宙的演化历史,还将深刻揭示当前物质世界的深层次结构,是当今物理学基础前沿领域研究的重大课题之一。欧洲核子中心（CERN）大型强子对撞机（LHC）是迄今世界上最大的质子与重离子加速装置,也是目前唯一具有在TeV能量前沿下开展夸克物质研究的实验平台。其所形成的夸克物质更接近于宇宙初期,净重子数密度趋于零的条件。大型重离子实验（ALICE）是LHC上致力于夸克物质物理研究的大型国际合作实验项目。其探测器专为重离子碰撞的高辐照条件而设计研发,具有超高的粒子探测精度和鉴别能力,为揭示TeV能量前沿下的夸克物质性质提供了独特条件。对奇异强子（含有奇异价夸克的强子）在核环境中的产生和研究,将充分揭示夸克物质内的流体动力学演化性质和硬部分子能量重分布行为,是衔接夸克物质中量子色动力学微扰和非微绕特性的有利桥梁,也是标定夸克物质内部温度和耦合强度等关键特征参量的重要手段。此外,对于Ks0介子和Λ重子这类具有两体强子衰变的中性奇异强子（也被称为V0粒子）,其衰变信号还是对探测器粒子鉴别效能进行刻度的重要工具。本论文研究基于ALICE探测器,详细讨论传统上基于三维衰变拓扑学的V0信号重建算法缺陷和所导致的实验偏差。在此基础上,介绍通过对衰变拓扑二维投影构型进行预判选,以消除V0信号重建实验偏差的新优化算法。此外,本论文还基于衰变动力学,开展了提高V0信号提取纯度和显着性的实验研究。本论文的研究背景和物理动机将在第一章中阐述。第二章简要介绍ALICE实验装置及其主要探测器性能。第三章是对V0信号传统重建算法的讨论和对其优化改进的研究。改进算法对V0信号的重建效能和提升V0信号提取纯度、显着性的实验研究在第四章中介绍。第第五章为研究结果和讨论。最后,第六章是对本论文的总结和展望。
刘凤仙[2]（2020）在《在RHIC能区Cu+Cu碰撞中轻（反）原子核与（反）超核的产生与特性研究》文中指出理论上认为,宇宙产生之初正反物质应该是相同的,而现实的宇宙中已经很难找到反物质的存在。反物质和普通物质的这种不对称性是现代物理学研究的一个基本问题,研究这个不对称性的深刻的物理机理是过去几十年的一个热点。由于在高能重离子碰撞实验中,最初产生高温高密核物质的环境类似于宇宙大爆炸的初始阶段产生的“火球”环境,这为在实验中研究反物质提供了一条可能的途径;也为科学家研究宇宙演化早期物质形态,寻找奇特物质和反物质提供了理想场所。借助于现代加速器技术,科学家在高能碰撞实验中已经成功产生并捕捉到了反氢原子,并对轻（反）核物质以及（反）超核物质等进行了广泛的研究。特别是（反）超核物质被发现以来,极大地促进了核物理学家对探索奇特物质（如超核、反超核和含奇异夸克的束缚态）以及超子-核子相互作用的研究工作。本论文用部分子-强子级联模型（PACIAE）模拟质心能量为200 GeV、赝快度区间为|η|<0.5、以及横动量范围为0<pT<8GeV/c的铜铜（Cu+Cu）碰撞实验,产生多粒子末态;接着用动力学约束的相空间组合模型（DCPC）组合产生轻（反）原子核（d、（?）、3He、（?）、4He、（?））和（反）超核（Λ3H、（?））。模拟研究相对论重离子碰撞中轻（反）原子核和（反）超核的产生及其特性。其中,模型参数通过拟合STAR实验组相同条件下已有的实验数据确定。首先,计算了不同中心度区间轻（反）原子核（d、（?）、3He、（?）、4He、（?））的产额、产额比,研究了它们的中心度依赖性和质量标度特性。结果表明:轻（反）原子核的产额随着中心度的增大都迅速下降,呈现出很强的中心度依赖特性;但是,反原子核对原子核的产额比随着中心度的增大保持不变。轻（反）原子核的产额随着原子核质量数的增大而很快地减小,呈现出质量的指数标度行为,即每减少单位核子数,（反）原子核的产额下降约3个数量级。同时,可以发现:随着参与碰撞的核子数（Npart）的增加,每参加碰撞核子数产生轻（反）原子核的相对产额快速增大;而且重一些的（反）原子核比轻一些的（反）原子核增加得更快,这表明参与碰撞的核子数越多越容易产生轻（反）原子核。另外,本论文还用组合参数BA讨论了合成原子核的难易程度。结果显示,产生重一些的（反）原子核比轻的（反）原子核更难。模型结果与已有的STAR实验值符合得很好。这样,本论文预言了高能Cu+Cu碰撞中不同中心度轻（反）原子核产生的产额与产额比,给出了相对论重离子碰撞中轻（反）原子核产生的质量标度特性。然后,分别计算了三个中心度区间（0-10%、10-30%、30-60%）的超氚核和反超氚核（Λ3H、（?））的产额、产额比,并与（反）氦-3核（3He、（?））以及（反）氚核（3H、（?））进行了比较。研究结果表明:（反）超氚核的产额（Λ3H、（?））与3He、（?）、3H和（?）的产额均随着中心度的增大而迅速地降低;但其反超氚核与超氚核的比值保持不变,与中心度无关;（反）超氚核对原子核质量数相同的（反）原子核（3He、（?）、3H、（?））的混合比值（Λ3H/3He、（?）/（?）、Λ3H/3H、（?）/（?））都小于1,这表明（反）超核的产额比普通（反）原子核的产额低。此外,论文中还计算了超氚核和反超氚核的奇异丰度因子S3=Λ3H/（3He×Λ/p）,其值都接近于1,这一结果进一步证实了相对论重离子碰撞中奇异夸克的相空间数与轻夸克的类似,意味着高能Cu+Cu碰撞中高温解禁夸克物质已经形成。模型研究结果也与已有的STAR实验数据符合得较好。同样,本论文用模型预言了高能Cu+Cu碰撞中不同中心度区间超氚核和反超氚核的产额、产额比和奇异丰度因子的值。最后,研究了质心能量为200 GeV的Cu+Cu碰撞中介子（π+、π-、k+、k-、kS0）、重子（p、（?）、Λ、（?））和轻（反）原子核（d、3H、（?）、3He和（?））的集体流行为,比较了正物质与反物质的集体流的差异。本论文用PACIAE模型和DCPC模型分别计算了介子、重子和轻（反）原子核椭圆流v2的横动量分布。结果发现:在高能Cu+Cu碰撞中产生的轻（反）原子核也存在集体流行为;特别是,本论文首次证明了,在误差范围内,正物质与反物质（包括介子、重子和原子核）的椭圆流的横动量分布完全相同,即正、反物质的产生和演化过程是完全对称的。这些结果都进一步证实在相对论重离子碰撞中QGP物质已经产生。计算得到的椭圆流v2的横动量分布特征与实验数据相似,在低横动量区域,模型结果与实验数据吻合较好;在高横动量区域,存在一些差异,这可能是由于模型和实验组对中心度的定义标准不同所引起。
张晓锋[3]（2018）在《高能反应中多夸克态产生相关问题的研究》文中进行了进一步梳理非微扰量子色动力学（NPQCD）是当前粒子物理所面临的重大课题,仍有很多问题尚未解决。人们运用微扰量子色动力学（PQCD）可以精确地计算包含大动量转移的硬散射过程,但是对于部分子的强子化等软过程,微扰QCD不再适用,只能通过一些非微扰方法来处理,如:格点规范理论、QCD求和规则、唯象的夸克模型等。强子的内部结构,是与非微扰QCD密切相关的课题。实验发现的超出传统介子重子夸克模型的奇特粒子的数目急剧增加,目前尚未有一种系统而可靠的模型能够较为全面地描写各类强子的内部结构,对它们在高能过程中的产生更是无能为力。事实上,强子的产生过程非常重要,对理解其结构,特别是在强子化这样一个动态过程中所体现出来的结构,具有重要意义,而目前大多数的研究主要集中在其衰变过程或静态性质等方面。通过重味强子,特别是多夸克强子,深入研究其在强子化这一软过程中的产生机制,是研究强相互作用,检验标准模型和理解禁闭机制的重要手段。另外,普通强子（介子和重子）由于其价夸克系统颜色结构是唯一确定的,因而难以提供有关QCD丰富的颜色结构信息。要得到更多的颜色结构信息,就必须研究色结构不唯一的多夸克系统（多夸克态）,从而能够对QCD的低能行为有更好的了解。在这些研究中,研究产生过程对理解颜色结构及其它结构信息,如:色重组、色连接、预禁闭等问题,具有重要意义。由于非微扰QCD困难,因此,唯象模型仍然是常用的方法。围绕上述中心课题,本论文主要做了以下几方面的工作:·高能强子-强子碰撞中新束缚态的产生。在非相对论波函数框架下,过程因子化为零点波函数模方和相对动量趋于0的组分强子振幅模方,后者可借助事例产生器获得。在高能强子对撞机上多重产生过程中研究了奇特强子束缚态的产生,这一研究为有关的奇特强子的测量提供了重要信息。例如,基于我们的计算,人们可进一步估算来自X（5568）衰变的、可被直接探测到的信号粒子的运动学分布。这是计算产生的实用意义之一。我们发现,无论是在Tevatron还是LHC,无论是在中心快度区还是大快度区,信号介子π都具有足够的能量,可被检测到。当积累了足够多的极化实验数据,人们就可对现有的关于极化强子产生的事例产生器进行很好地改进,那么本文的方法也可给出自旋较大的束缚态的结果,从而构造强子极化和奇特强子态研究的良好平台。·高能e+e-湮灭反应中多夸克态强子的产生。具体包括:我们研究了硬碰撞产生的四夸克系统（Q1Q2Q3Q4）的一种特殊的色连接及e+e-湮灭过程中相应的强子化效应。我们指出,除了流行的模型所采用的,两个色单态集团分别独立地碎裂为强子的正常色结构以外,末态四夸克系统还存在着有些特殊的色连接,这种色连接支持双重重子或四夸克态（如XYZ粒子等）的产生。我们以（?）CC和X（3872）的产生为例,利用Lund弦碎裂模型和夸克组合模型,研究了这种特殊色连接的强子化及相关效应的运动学特征。其中最重要的是3-jet事例中双重重子/四夸克态及某些新束缚态的产生。此外,对于3-jet事例,我们发现强子化对模型不敏感,通过特殊粒子流的弦效应也能够更精确地探寻色连接方式。我们研究e+e-碰撞中隐粲五夸克态产生的一种可能机制,即通过一对色八重态的正反粲夸克对cc碎裂产生。这一分析可直接应用于B工厂当前及未来的实验中。我们发现,在B工厂能量下,e+e-→ccg→pc+X过程占主要贡献,而在Z0能量下,Pc主要在两.jet事例中产生。这些研究结果还表明了在e+e-反应中去寻找五夸克态直接产生的可行性,这对理解五夸克态的性质非常重要。我们的方法还可应用到e+e-碰撞中产生含有bc或cb的五夸克态的研究中。未来的高能e+e-碰撞,如高亮度的Z工厂、CEPC及直线对撞机等,会积累大量与我们的研究相关的事例数据。因此,高精度的测量完全能得以实现,这种隐粲五夸克态在e+e-对撞机上的直接产生一旦被证实,将对理解夸克模型和强相互作用十分有利。·在上述研究中,各类高能多重反应中相关的两个或数个强子的相空间关联对于进一步研究强子分子的产生机制和结构具有重要意义,因此,值得在将来实验和唯象理论两方面深入研究。结合不同实验组关于X（5568）产生的观测结果的不一致问题,我们进一步研究了两个组分粒子的关联（DD*关联和BsOπ±关联）及其不变质量谱,这些结果对理解不同实验间的差异提供了参考。
王旭[4]（2017）在《LHAASO-KM2A实验光电倍增管批量测试系统搭建和STAR-iTPC升级实验多丝正比室原型样机的研制与性能测试》文中研究表明我的工作包括两部分:（1）LHAASO-KM2A实验光电倍增管批量测试系统搭建;（2）STAR-iTPC多丝正比室原型样机的研制与性能测试。1.LHAASO-KM2A实验光电倍增管批量测试系统搭建大型高海拔宇宙线观测站（LHAASO）将要在四川稻城建设,LHAASO的主探测器阵列是1平方公里阵列（KM2A）,KM2A的主要物理目标是北天区30 TeV以上的gamma天文与高能区宇宙线能谱和成分的测量。KM2A阵列是由5261个电磁粒子探测器（ED）与1146个muon探测器（MD）组成的复合阵列。ED探测器是闪烁体探测器,它是由4块100cm×25cm的闪烁体单元拼接而成,每块闪烁体由32根波长位移光纤将闪烁体闪烁光传导至光电倍增管（PMT）的端窗面,PMT为端1.5英寸直径端窗型号,PMT的性能会直接影响到ED探测器的探测能力,因此PMT的性能与质量必须要经过严格的测试。为了完成PMT的质量控制,开发并搭建了一套PMT批量测试系统,来完成批量测试的工作。我的主要工作内容包括三个部分:PMT批量测试平台的设计、软件系统的开发以及测试方法的研究与确立。测试暗箱内置3维步进电机,能够容纳16支PMT。三维步进电机以及由16路光纤传导的光路系统使测试平台能够实现批量测试与扫描的功能。测试平台的电子学是基于VEM总线以及NIM标准的电荷测量插件、时间测量插件、计数器、低阈甄别器、恒比定时器、门产生器,电子学主要用来刻度PMT阳极输出信号的电荷信息试与时间信息。软件系统包括控制系统、数据获取系统系统以及离线数据分析。控制系统根据测试流程实时远程监控设备运行,是实现自动化测试平台搭建的重要步骤;数据获取系统是基于VME总线来设计,主要用来对测试平台所用到的电子学进行数据传输,离线数据分析用来对测试结果进行分析与呈现。测试工作针对几种参与ED选型的PMT:日本滨松R11102,英国ET 9903KB,PhotonisXP2012。测试主要目的有两个:通过测试摸索与确定批量测试方法,同时能够对参与测试的PMT性能进行性能研究。测试内容主要包括:使用单光电子谱对绝对增益的刻度,高压响应,光阴极均匀性扫描,线性动态范围,渡越时间分辨以及光阴极渡越时间差等。PMT批量测试系统能够以较高的实验精度对PMT进行测试,并且测试系统能够长时间稳定、高效的工作。2.STAR-iTPC升级实验的多丝正比室原型样机的研制与性能测试为了解决量子色动力学中的相结构的复杂物理难题,STAR合作组提出了第二期束流能量扫描计划,需要对STAR时间投影式（TPC）端盖内扇区（iTPC）的进行升级,升级后TPC探测器的探测性能在几方面得到提升:增大dE/dx的分辨率;提高动量分辨率;提高径迹探测的赝快度接收范围（|η|≤1→|η|≤1.5）。STAR-iTPC升级将会用新设计的探测器替换掉STAR TPC的所有24个内扇区,多丝正比室的研制与批量制作将由STAR中国合作组-山东大学来完成。本部分论文工作的主要内容包括:多丝正比室绕丝平台的控制软件开发,丝张力测试系统的设计与开发,iTPC多丝室原型样机的设计与制作,基于宇宙线μ的iTPC多丝室原型样机测试实验平台搭建以及性能测试。iTPC多丝室属于多丝正比室（MWPC）,基于MWPC制作以及量产的需要,我开发了一套自动绕丝软件系统,利用这套系统,可以在恒定丝张力下进行自动化丝框绕丝。根据iTPC制作要求,多丝室的每层丝的张力需要控制在很小的变化范围之内,因此需要搭建一套丝张力测试系统,对多丝室的每层丝进行精确丝张力刻度,基于这个需求,我设计并开发了一套丝张力测试系统,它可以对整个多丝正比室的丝面进行自动扫描,能够以较高的精度获取每根丝的张力。绕丝系统与丝张力测试系统为iTPC多丝正比室的制作与质量控制起到了很关键的作用。iTPC原型样机主要的构造有:三层丝（阳极丝、阴极丝、门极丝）,信号读出板（padplane）,以及机械支撑单元（strongback）。原型样机的制作是在超净室完成,制作过程包括绕丝、落丝、固定、焊接,质量检测等步骤。其中高精度丝间距的控制是借助丝梳来实现,丝梳的使用对制作工艺极其重要。第一个探测器原型样机制作完毕后,为了对iTPC原型样机的性能进行性能研究,我们搭建了一套基于宇宙线μ的测试平台,测试平台搭建主要包括漂移室、漂移场的构建,供气体系统,电子学系统与触发。利用这套测试平台,对探测器原型样机的pad输出信号进行了读取,研究了宇宙线事例击中的均匀性进行了研究,并且重建了宇宙线μ的入射径迹。测试结果显示iTPC原型样机能够符合预期设计指标。
马龙[5]（2017）在《RHIC能区D介子触发方位角关联的实验测量及各向异性流涨落的唯象研究》文中认为现有宇宙理论认为宇宙“大爆炸”后的极短瞬间内形成的超高能量密度能够使得一种称为“夸克—胶子等离子体”（QGP）的物质在极短时间内产生。格点QCD理论计算预言在极高温度或者极高能量密度下,核物质能够发生强子态向夸克物质态的转变,部分子能够从禁闭的强子相中解禁出来形成夸克-胶子等离子体。为了研究这种新型物质形态,物理学家建造了相对论重离子对撞机（RHIC）,试图在实验室中再现宇宙早期那种高温高密的状态。研究表明RHIC能区金核撞击产生的温度比太阳表面温度高出3亿多倍。这样的极端环境为探索强相互作用夸克-胶子等离子体和研究相变现象提供了有利条件。在相对论重离子碰撞中,重味夸克是QGP物质性质的敏感探针。重味夸克由于质量大、产生早,经历了整个源介质的演化过程,携带了大量初始时刻的特征信息。在RHIC能区,重味夸克一般通过初始硬过程成对产生。一种研究重夸克在QGP介质中能量损失机制的有效手段是测量重味夸克触发的方位角关联。理论研究表明重味关联有助于揭示重味夸克-QGP介质相互作用动力学特征,区分重夸克在介质中的能量损失机制。同时,在高能质子-质子碰撞中测量重味夸克关联则可以用于检验微扰QCD理论计算并比较重夸克喷注碎裂强子化机制与轻夸克的差别。本论文主要研究了实验测量质心系能量（?）=500 GeV下p+p碰撞中心快度区的D*介子与带电强子方位角关联和D*+-D*-方位角关联。利用STAR 2011年运行期间采集的p+p碰撞实验数据,我们分析研究了触发横动量6<pT<20 GeV/c区间D*介子与带电强子的方位角关联,比较了D*-强子（D*-h）和双强子（h-h）的关联信号。研究表明D*-h关联和h-h关联在near-side（0<△（?）<π）区间具有显着差别,主要表现为h-h关联产额系统性地高于D*-h,关联宽度小于D*-h。论文同时比较了实验测量结果和基于pQCD理论框架的PYTHIA模型模拟计算结果,发现基于pQCD理论框架的PYTHIA模型能够很好的描述实验测量结果。在此基础上,我们首次测量了p+p 500 GeV碰撞中D*+-D*-的方位角关联,并比较了PYTHIA的理论计算结果。目前在重离子碰撞中直接通过强子衰变道重建D介子并测量D介子触发关联信号具有很大挑战性。传统探测器的粒子径迹动量投影分辨率较低,在不变质量重建中组合背景的贡献极大,信号的显着度很低。为了精确测量重味夸克,STAR实验组在2014年升级运行重味径迹探测器-Heavy Flavor Tracker（HFT）。HFT是一个高分辨率的硅像素探测器,可以实现粒子径迹的高分辨率的测量,能够精确地测量次级衰变顶点的位置,显着减小组合背景贡献,极大地提高D介子测量的信噪比。HFT在2014-2016年运行期间采集了大量数据,有助于实现对重味强子总产生截面,重味夸克能量损失,重味夸克流和重味夸克触发方位角关联方面的精确测量。本论文工作还同时包括了重离子碰撞中各向异性流和初始偏心率涨落的唯象研究。利用AMPT（A Multi-Phase Transport Model）多相输运模型,我们系统地研究了质心系能量为200 GeV的金核-金核碰撞中各向异性流和各向异性流的涨落。通过研究流的涨落跟碰撞的中心度关系,横动量关系以及赝快度关系,具体地分析了流的涨落特征。我们发现椭圆流（v2）在中心碰撞情形下主要由涨落贡献,相对涨落在非中心碰撞时具有赝快度依赖较大,而在中心碰撞时较小。同时还研究了三阶流（v3）和四阶流（v4）的相对涨落,发现v3完全由涨落贡献且具有很小的中心度依赖性及横动量依赖性。进一步考虑部分子散射和强子再散射的影响,发现部分子相互作用对于流的涨落影响很大,强子散射对于流的涨落影响很小,说明流的涨落主要起源于部分子阶段。通过提取AMPT模型初始部分子阶段的信息,我们系统性地研究了质心系能量200GeV下金核-金核碰撞中的初始部分子偏心率和偏心率的涨落。部分子偏心率反映了高能核-核碰撞早期部分子空间的几何形态特征,对于碰撞系统早期演化有着重要的影响。通过系统性地比较参与部分子偏心率εn{part}和多粒子累积矩偏心率εn{m}（m=2,4,6）,发现Q-cumulant偏心率略小于常规累积矩偏心率,高阶偏心率的涨落同对应阶流系数的涨落特征相似。我们同时还研究了高阶流和偏心率的比例关系,并研究了转变系数vn/εn的中心度、横动量以及赝快度依赖性,发现在中快度区转变系数vn/εn高于前后向快度区。研究横动量关系比较了低横动量强子和高横动量强子的转变效率的差别,发现在中低横动量区间转变效率随着横动量单调递增。研究初始几何涨落将有助于深入理解相对论重离子碰撞中QGP的演化图像。
吴科军[6]（2010）在《强子椭圆流作为探测QCD临界点和相边界的信号以及选择长寿命高密相UU碰撞》文中研究表明几千年以来,人类的好奇心驱使我们一直在问同样的问题：组成我们物质世界的最基本物质是什么?它们是通过什么样的方式组成我们的世界的?1883年,英国科学家道尔顿展了古希腊哲学家德谟克利特的朴素原子学说,提出物质是由原子组成的。随着近代科学技术的不断发展,人类对微观世界的探索不断深入,人们发现原子是由处于最中心的带正电的原子核和它外围的带负电的电子组成的,原子核内包括带正电的质子和不带电的中子。随后,通过电子打核子的深度非弹实验,人们认识到这些粒子可能有更基本的组成,这就是夸克和胶子。但是一直以来,人们并不曾观察到自由存在的孤立夸克。一种自然的解释是夸克通过相互作用被禁闭在强子里,这种相互作用称为强相互作用。描述强相互作用的理论-量子色动力学（QCD）指出所有参与强相互作用的基本粒子都是夸克q和反夸克（q）的束缚态。在通常条件下,我们所观察到的QCD物质都是以强子气体形式存在的。有两种可能打破强子束缚的途径,一是：将强子物质压缩,即增大核子物质密度,使强子口袋相互重叠而破裂,这样夸克和胶子就能在较大的空间范围内自由运动；另一种方法将系统加热,使温度升高到足够高,真空中会产生很多正反夸克对,大量的夸克胶子发生激烈碰撞,从而可能形成夸克和胶子在较大范围内运动的状态。格点QCD理论预言,在极高的温度或者高重子数密度下,强子物质（夸克的禁闭相）会解禁闭形成其解禁闭相——夸克胶子等离子体（Quark Gluon Plasma—QGP）。进一步的数值计算显示,在临界温度Tc～160MeV（零密度）或物质密度5～10倍正常核物质密度（零温度）时会发生QGP相变。夸克胶子等离子体可能存在于宇宙大爆炸早期阶段（很高的温度）以及中子星（重子数密度很高）内。然而这两种情况要么发生在过去,要么距离我们太遥远,没有办法去直接测量。在实验室,通过电磁场加速,我们让两束重离子以高速进行对撞,从而生成能量密度比较高并且寿命比较长的强相互作用物质,QGP有可能在这种情况下出现。重离子碰撞的主要目的之一就是希望在实验室条件下达到QGP相变所需要的高温高密环境,研究极端条件下的物质性质。从早期的伯克力（Berkeley/Bevalac）到欧洲核子中心（CERN）的超级质子同步加速器（SPS）,以及布鲁克海文实验室（BNL）的交变梯度同步加速器（AGS）和相对论重离子对撞机（RHIC）,人们已经对高温下的物质性质进行了很多卓有成效的研究。实验上,我们只能测得末态的强子分布,希望通过末态强子说携带的信息寻找夸克胶子等离子体存在的信号。“集体行为”是指在一次碰撞事件中所观察到的多个粒子的共同性质,它是一种可能的信号。它源于中心快度区形成的火球从中心到边缘的密度梯度。我们称大量的粒子具有相同的运动方向和速度为“集体流”。按照方向的不同,流可分为“纵向流”和“横向流”。“横向流”又能分为“径向流”和“各向异性流”。各种流是整个集体流在不同物理图像方面的表现形式。在非对心碰撞中（碰撞参数b≠0）,“反应平面”被定义为碰撞参数和束流方向所决定的平面。系统初始坐标空间中的方位角各向异性在横向平面（垂直于反应平面）有一个类似椭圆的形状,密度梯度在椭圆短轴上比长轴上大,碰撞重叠区域粒子频繁的相互作用把密度梯度转化为压力梯度,导致压力梯度在椭圆短轴方向比长轴上大,表现为椭圆短轴上有较大的“径向流”。又由于这些粒子运动速度在两个不同方向的差别,椭圆长轴和短轴之间的压力梯度差将不断减小。因而,“各向异性流”产生并发展于系统的早期,反映了系统的早期性质。实验上,我们用末态粒子在横向平面上的方位角分布的傅立叶展开来描述动量空间的各向异性,傅立叶展开的系数就是“各向异性流”参数,第二谐波系数对应于椭圆的方位角分布,也称为“椭圆流”参数v2。RHIC实验对各向异性椭圆流参数v2测量已经有了很多结果。在其最高质心能量（?）下,在低横动量区,实验上观测到了流体力学所预言的强子质量顺序性,它表明在AuAu碰撞中产生的物质是具有极低粘滞性的“液态”流体系统,并且已经形成了部分子层次的集体运动；在中间横动量区,实验上观测到强子的组分夸克数目标度性,它表明系统达到了解禁闭态。另外,多重奇异粒子横动量分布和椭圆流的结果暗示了系统可能已经达到了部分子层次的热化。值得注意的是,在RHIC能区,关于系统动力学热化的讨论直到现在还没有明确的结论。流体力学计算结果假设系统是理想流体,并成功的重复了RHIC能区的部分实验结果。此外,基于对带电粒子（?）的讨论暗示了,在RHIC能区系统可能在中心碰撞中达到了热化。在不改变束流碰撞能量的情况下,用UU代替AuAu碰撞是验证系统是否热化的一种有效手段。理论上,在完全对心的条件下,UU比AuAu碰撞系统沉积的能量要高30%。这说明在UU碰撞里有更频繁更激烈的相互作用,系统更容易达到热化。这对研究部分子物质的热化性质是非常有帮助的。RHIC已经计划2012年实施部分UU碰撞。德国GSI/SIS300也在计划实施30AGeV的UU碰撞实验,中国兰州的HIFRL-CSR主环外靶实验也在计划实施束流能量Eb/A=0.52GeV的UU碰撞。虽然早些年,就有人提出要在高能重离子碰撞实验上实施UU碰撞,但是相应的实验一直没有展开实施。考虑到,238U核是自然界最大的稳定形变核,其在初始坐标空间具有长椭球几何外形。当沿着不同的轴向发生UU碰撞时,相互作用的强度和时间是非常不一样的,特别是在两种极端方位——头头和体体碰撞下。在CSR能区,前者在碰撞过程中产生的高密物质寿命大约是后者的两倍。如此长时间的相互作用,有利于热平衡的实现。因此,我们最希望能在头头UU碰撞里面看到明显的热化性质。对于,激化靶实验,我们可以直接选择激化的方向来实现特定方位的UU碰撞；但是对于非激化U核,射弹和靶在反应平面具有随机的碰撞方位。如何通过选取末态的某些课测量物理量或可观察量,判选出我们所希望的头头UU碰撞事件,将是研究头头UU碰撞下高密物质性质的关键。在这篇论文里,我们模拟并研究了在CSR能区形变核UU碰撞,重点学习了碰撞方位对重子物质密度的影响,通过试探,找到了两个实验上的可测量物理量-前向中子数和核阻止本领,分别用作快速在线分析和离线分析,从而最终得到所期望的包含大部分的头-头UU碰撞事件的子样本。我们也希望,有关UU碰撞方位对末态测量量的影响的相关学习和研究,能为将来在高能下实施UU碰撞实验,提供有益的参考。最近,有限温度格点规范理论给出的QCD相图是：在低温高重子化学势区,QGP相和强子相之间是一级相变；随着温度的升高和重子化学势的降低,一级相变曲线在临界点终止；在更高温度和更低化学势条件下,QGP相和强子相之间平滑过渡（crossover）。理论估计,在RHIC（以及将来的LHC）高能区,净重子化学势低,从强子物质到QGP的转变是平滑过渡。为学习相图,在2010年4月,RHIC将实施RHIC/STAR低能扫描（BES）实验,其目标就是为了寻找QCD相图上的一级相变相边界和临界终止点。其能量扫描范围大约是（?）=5～30GeV。简单的测试（?）已经在2008年秋实施,实验上仅仅得到约3,000个可利用的AuAu最小无偏事件。粒子产额、谱以及强子流等的分析,显示了与早先的AGS能区相似的结果。关于在临界终止点高密物质的性质,目前还没有理论能给出明确的预言。有两个最有可能用于判断是否出现临界点和相边界的信号—净重子起伏和强子椭圆流。前者认为,在临界终止点,可能会遭遇非常强烈的动力学起伏；后者认为,在RHIC能区看到的强子椭圆流的组分夸克标度性是部分子特有的行为,对于仅仅只有强子物质相互作用的系统,这种标度行为将不会出现。特别是多重奇异粒子Φ,其组分是ss。由于s夸克与轻夸克较小的相互作用界面,这些Φ将直接从碰撞早期产生,并且不参与或者不完全参与轻夸克的集体行为,其强子椭圆流将比普通强子要小,甚至为0。因此在低能一级相转变区域,强子椭圆流的标度性将不成立。在这篇论文里,我们通过研究（?）下强子椭圆流参数,提出强子椭圆流的组分夸克标度性可以用来作为寻找QCD一级相变相边界和临界终止点的有效探针,特别是多重奇异粒子Φ。如果实验上,做一个从低能到高能的逐点扫描,在部分子相为主的能量区域,我们将可以看到各种末态强子的椭圆流组分夸克刻度性；在强子相为主的能量区域,我们会看到破坏的椭圆流组分夸克刻度性,甚至可能看到多重奇异强子Φ的椭圆流明显比其他强子小或接近零。这将为将来实施低能能量扫描实验,寻找QCD一级相变相边界和临界终止点具有重要的指导和参考作用。
王亚平[7]（2008）在《超高能诱发核反应中的光子与μ子探针研究》文中研究表明探寻物质微观结构和质量起源,是物理学研究的前沿领域,已开展了大量的理论研究工作和高能实验工作。超高能诱发核反应实验主要包括超高能重离子碰撞实验和（超）高能宇宙线测量实验。强相互作用理论-量子色动力学（Quantum Chromo-Dynamics,简称QCD）预言,在高温或高密极端条件下,有可能产生退禁闭的夸克胶子等离子体（Quark-Gluon Plasma,简称QGP）。QGP有可能在系统碰撞后的极短瞬间存在,然后系统迅速膨胀并冷却到QCD相,最后演化成实验上观测到的末态粒子。依据“大爆炸（Big Bang）”理论,早期宇宙在大爆炸后极快的瞬间有可能发生从QGP相到QCD相的相变,然后经过迅速演化到现在这样的宇宙形态。因此,人类开展了超高能重离子碰撞实验,被加速的核束流越来越重,束流能量越来越高,末态能够达到的初始能量密度越来越高,粒子多重数越来越高。这为人类期望在实验室产生“小爆炸（Little Bang）”提供了可能性。另外,大型的高能宇宙线测量实验也在或即将开展,人们希望通过直接探测来自天体的宇宙线粒子,来解答宇宙线的起源及其加速机制,从而寻找宇宙天体间的相互作用和宇宙演化的答案。QCD相变和QGP形成的理论预言导致了超高能重离子碰撞实验。但由于QGP只在极短的时间（～1 fm/c量级）内存在,再加上复杂的核物质效应的影响,使得准确测定QGP存在的各种信号,成为目前和将来超高能重离子碰撞实验的主要研究方向。其中,产生于碰撞初期的电磁信号（光子和双轻子信息）,由于不受末态强相互作用的影响,是较为“干净”的QGP信号。它们携带有系统早期行为的信息,能提供碰撞末态火球演化早期过程中温度最高时,与QGP产生相关的内部结构的信息。因此,电磁信号被认为是探寻QGP存在及其性质研究的重要探针。在高能宇宙线测量实验方面,同样由于电磁信号具有的这些特性,γ线和μ子及其中微子也是研究宇宙线起源及其加速机制的重要探测手段。本文研究了超高能诱发核反应中的光子与μ子探针及其探测和宇宙线大气簇射模拟。论文的第一章为超高能诱发核反应的简介,主要涉及超高能诱发核反应实验的背景、历史与现状,超高能诱发核反应中的动力学、软物理和理论模型,以及理论预言的QGP存在的一些可能信号。论文的第二章详细阐述了超高能诱发核反应中的光子和μ子物理以及在这方面取得的实验结果。光子可以在系统各个不同的阶段产生。产生于QGP中的光子,其产率和动量分布与QGP中夸克、反夸克和胶子的动量分布有关,而它们又由QGP的热力学性质决定。因此,QGP中产生的光子能很好反映它们产生那一时刻系统的热力学状态信息。双轻子不变质量分布的变化与系统初始夸克分布的变化近似,因而人们可以通过确定双轻子谱来确定QGP的初始温度。本章对光子和双轻子的产生机制分别进行了详细的理论阐述,并给出在超高能诱发核反应实验中光子和μ子方面的实验结果。欧洲核子研究中心（CERN）的大型强子对撞机（LHC）实验,将会产生比美国布鲁克海文国家实验室（BNL）的相对论重离子对撞机（RHIC）实验上密度更热、体积更大和寿命更长的系统,为QGP的形成和QCD相交信号的探测提供了有利的条件。LHC运行时将在大型重离子对撞实验（ALICE）探测装置区碰撞s1/2=14 TeV的质子束流和、(sNN)1/2=5.5 TeV的铅束流。ALICE上的光子谱仪（PHOS）具有良好的能量分辨率和位置分辨率,可以直接探测碰撞中产生的光子信号。论文第三章对ALICE实验及其PHOS探测器作了简单介绍,然后详细叙述了ALICE/PHOS探测器的触发选判机制方面的模拟研究。基于AliROOT软件环境,利用PYTHIA和HIJING模型分别对LHC能区下p-p和Pb+Pb碰撞进行蒙特卡罗模拟,然后结合PHOS探测器的设计参数和物理需求,估算ALICE/PHOS探测器的探测效率和两种不同碰撞模式下的触发率。经模拟发现:触发效率随着被探测粒子的横动量的增大而呈指数衰减,并由于触发区域单元（TRU）的边界影响会导致触发效率下降约4%。在PHOS探测器的接受度范围（|η|≤0.13,Δφ=100°）内,在p-p无偏差碰撞中单举光子事件在1 GeV/c处的触发率可以达到约13 kHz;对于Pb+Pb碰撞,直接光子事件在5 GeV/c处的触发率只有几个Hz。本章开展的工作对于LHC/ALICE实验中光子实验数据的触发、判选与存储以及前端电子学系统参数的设置等具有直接的参考和指导意义。阻抗板室（RPC）探测器以其良好的时间分辨率和空间分辨率,且制作简单,价格便宜等特点,在超高能诱发核反应实验中应用十分广泛。论文第四章对多读出条RPC探测器的读出信号和串扰信号进行了PSpice模拟研究。依据RPC探测器的工作原理,本章提出RPC探测器的电子学计算模型,并基于该模型对多读出条RPC探测器的读出信号和串扰信号进行详细的电子学仿真研究。模拟结果和宇南线测试数据在读出信号幅度、相对串扰信号幅度和波形方面表现一致,并且模拟结果出现和理论与实验上相符的“Transparency”现象。RPC探测器的研制不仅对CERN/LHC具有重要意义,而且对其它高能实验物理的研究也具有重要意义。本章给出的电子学计算模型和定性结论对RPC探测器在高能物理实验中的广泛应用具有指导意义。宇宙线的起源及其加速机制是宇宙线物理研究中未被解决的问题。这些问题的的解答,有助于人们对宇宙及其起源有更深入的理解。另外,在气候、电子制造和生物学等领域,高能宇南线与物质的相互作用给这些领域带来的影响也引起了人们的关注。因此,人们开展了一系列与高能宇宙线相关的理论研究和大型宇宙线测量实验。其中,计算机蒙特卡罗模拟是定量研究宇宙线大气簇射的最简单有效的方法之一。论文第五章详细介绍本文基于Geant4环境开发的地球大气簇射模拟（EASS）软件包。EASS模型分别引入IGRF和Tsyganenko模型来描述地球内、外源场,其计算的磁场截止刚度与Shea-Smart理论计算值的平均相对误差为4.5%。EASS模型采用美国出版的“标准大气模型”数据对大气层进行精确定义。基于EASS模型,本章对高能宇宙线大气簇射过程的能量分布、径向分布和横向分布进行了模拟研究。这些方面的研究能给我们提供宇宙线空间分布和原初宇宙线粒子能量等相关的信息,通过EASS还可以定量研究地球磁场对大气簇射的影响。基于EASS模型的模拟结果与理论或实验结果一致,可以适用于地球大气簇射模拟。EASS模型相比于其它的宇宙线模型,主要特点是精确定义的大气层模型、地球内外磁衬Ｐ汀⑼瓯傅奈锢砉毯蜕读榛畹哪？榛绦蛏杓啤Ｍü鼸ASS模型还可以方便的研究地球磁场对地球大气簇射过程的影响。本章开展的工作能有效的帮助人们研究宇宙线大气簇射物理,并对高能宇宙线测量实验提供指导作用。论文的第六章为本文的总结。论文的附录对超高能诱发核反应实验中的软物理研究现状进行了系统的综述,从上世纪八十年代开展的BNL上交变梯度同步加速器（AGS）实验和CERN上的超级质子同步加速器（SPS）实验进行的固定靶实验,到上世纪末已经开始运行的BNL/RHIC实验和将于2008年运行的CERN/LHC实验。附录详细论述了软物理涵盖的碰撞几何、粒子产生、关联与起伏、集体膨胀和强子化这五个方面的研究现状,并对LHC上软物理的前景进行了展望。
许明梅[8]（2008）在《从强子物质到夸克物质的平滑过渡和瞬子末态的重建及其性质的研究》文中认为上世纪七十年代,李政道等人预言:通过高能重离子碰撞,有可能在空间中形成高温高密环境,使得强子物质的状态发生改变,生成由大量解除禁闭的夸克、反夸克和胶子组成的一种全新的物质形态,称为夸克胶子等离子体（Quark Gluon Plasma——QGP）,夸克解除禁闭的过程伴随着真空的转变。这一预言,推动了相对论重离子碰撞的理论和实验研究,形成跨世纪物理学的一个主流。在目前的相对论重离子碰撞实验中,特别是在布鲁克海汶实验室的相对论重离子对撞机BNL/RHIC上,已经看到了在比强子体积大千倍的范围内出现的夸克胶子自由度。综合实验上的各个观测量的结果,理论界和实验界普遍认为,RHIC实验已经生成了一种强耦合的夸克胶子等离子体（strongly coupled Quark Gluon Plasma,缩写为sQGP）。强耦合QGP的发现是物理学发展中的一个有重大意义的进展。但是到现在为止,这一进展才刚开始,还远没有完成,特别是对于这一新物质形态的微观结构还完全不了解,有待理论上和实验上的进一步研究。有限温度格点规范理论给出的QCD相图是:在低温高重子化学势区,QGP和强子物质之间是一级相变;随着温度的升高和重子化学势的降低,一级相变曲线在临界点终止;在更高温度和更低化学势条件下,QGP和强子物质之间平滑过渡（crossover）。理论估计,在RHIC（以及将来的LHC）能区,净重子化学势低,从强子物质到QGP的转变是平滑过渡。本文首次指出:目前描述平滑过渡的模型违背了QCD的色禁闭这一原则性问题。通过分析发现,这类模型中存在的这一问题不是偶然的,而有着深刻的原因,和QCD真空的性质有直接联系。针对这一问题,本文提出了一条基本假设:强子的聚集有“气体型”和“分子型”两种。“气体型”的强子聚集表现为,多个强子聚集在一起以后形成一个大口袋,口袋里面是部分子,口袋与外界有分界面。这是一级相变的特征。目前的输运模型所采用的真空图象是气体型,它在描述平滑过渡时是违背色禁闭的,且气体型的真空图象得到的夸克物质是弱耦合的,不符合RHIC实验观察到的和格点QCD计算得到的强耦合QGP的图象。而在“分子型”聚集中,多个强子通过成键形成团,成键后的强子称为元胞,成键的两个元胞没有融合成一个大口袋,而是保留各自的独立性,像分子中的原子,故称之为分子型聚集。通过强子的分子型聚集形成葡萄状的夸克胶子等离子体（grape-shape QGP,缩写为gQGP）是从强子物质向夸克物质平滑过渡而不违背色禁闭的正确方式,所得到的QGP也才是强耦合的流体。葡萄状的夸克胶子等离子体gQGP是强耦合夸克胶子等离子体sQGP的一种存在形式,其意思是夸克物质存在的空间是葡萄状的。电磁作用能形成氢分子、水分子直到有机大分子是众所周知的,而强作用也能形成分子型结构是一个观念上的重大创新。我们首创地提出,通过分子型聚集形成葡萄状夸克物质gQGP。按照此图象,利用平滑过渡过程中夸克在强子之间公有化（delocalize）的动力学机制,构建了一个具有动力学基础的渗滤模型。强子间成键的本质是夸克对强子间势垒的隧穿。以此为基础,把一个与温度有关的变量作为成键的控制参量,定义了渗滤规则,建立了新的渗滤模型,成功地描述了和色禁闭相容的平滑过渡的整个过程,得到了平滑过渡开始、过渡结束和sQGP转化为wQGP三者的温度比。本文还采用径向分布函数g（r）研究了平滑过渡过程中和gQGP形成时的物质形态,结果表明,系统向gQGP演化的过程中,表现出越来越明显的液态行为。而与这一液态行为对应的是夸克群之间由键联结的葡萄状微观结构。当温度进一步升高时,键断开,系统中的夸克以夸克群的形式存在于微扰真空中,类似于一些文献中假定sQGP中有带色的夸克束缚态的图象。本文的主要结论是:强子可以有分子型聚集,由此形成葡萄状夸克物质,是从强子物质到夸克物质平滑过渡的、和色禁闭相容的正确方式。为了具体展示这一结论,我们构建了一个简单模型（toy model）。这一模型显示上述结论是可以实现的。所得到的物理结果,在定性上并不依赖于所用的动力学和渗滤,而完全是“分子型聚集”这一基本假设的直接结果。夸克对势垒的隧穿可以用瞬子来描述。本文所构建的模型表明,夸克公有化或者称之为夸克隧穿,即瞬子,在QCD两相平滑过渡的过程中起了十分重要的作用。本文研究了瞬子末态的重建及其热平衡性质,给出了一种在蒙特卡罗研究中可以使用的最佳重建方法,由这一方法重建得到的瞬子末态表现出各向同性。本文首次提出的分子型聚集这一图象,是描述QCD的平滑过渡的正确方式。为了将这一定性的图象变为定量的描述,需要用到温度场论的工具。如何用温度场论描述元胞之间的隧穿,是一个必需首先解决的问题。进一步,把分子型聚集和气体型聚集相结合,给出一个统一的,既能描述平滑过渡,又能描述一级相变,并能把临界点的性质描绘出来的动力学模型,是值得进一步研究的课题。
喻梅凌[9]（2007）在《相对论重离子碰撞中的相变动力学和神经网络在粒子鉴别中的应用》文中研究表明强相互作用的基本理论量子色动力学（QCD）有微扰真空和物理真空两种不同的真空态，带色的夸克和胶子不能在通常的物理真空中运动，而只能被禁闭在色中性的强子中。QCD真空的这种复杂结构被李政道称为“看不见的夸克”，是跨世纪物理学的“两大困惑”之一。上世纪70年代末，李政道等人预言：高能核-核碰撞能改变真空的性质，产生在大范围内解除禁闭的夸克胶子系统—夸克胶子等离子体（Quark Gluon Plasma），推动了相对论重离子碰撞的理论和实验研究，形成跨世纪物理学的一个主流。进入新世纪，相对论重离子对撞机RHIC在美国布鲁克海汶国家实验室建成运行，碰撞能标达到千亿电子伏，发现了大量新实验现象。已经观察到在比强子体积大千倍的范围内出现的部分子（夸克和胶子）自由度。这意味着在此范围内色禁闭被解除，QCD真空发生改变。进一步深入研究这种解除了禁闭的夸克胶子系统的性质，特别是它和通常强子系统之间的转变，即：QCD的微扰真空和物理真空之间的转变，是当前乃至今后物理学最重要的研究课题之一。格点规范理论给出的QCD相图是：在低温高密区，QGP和通常强子物质之间是一级相变；随着温度的升高和重子数密度的降低，相变曲线在临界点终止；在更高温度和更低密度下，QGP和通常的强子物质之间平滑过渡（cross over）。在目前的相对论重离子碰撞实验中，虽然已经观察到解除禁闭的夸克-胶子自由度，但还未能看到它和强子物质之间的转变过程，特别是没有能找到临界点和在临界点之下的一级相变。RHIC实验正在调低碰撞能量，进行能量扫描，希望找到临界点。德国核物理研究所GSI也在建造新的强流环来研究低温时的相变。对于相对论重离子碰撞的时空演化，常常采用输运模型做蒙特卡罗模拟研究。输运模型是输运方程的数值解。它通过输入核几何和反应截面来追踪碰撞的过程。相对论重离子碰撞的多相输运模型AMPT中包含有部分子相和强子相，比较适合于研究两相之间的转变。这一模型在给定散射截面后，让每个部分子一直演化下去，直到它和其它部分子的相互作用停止为止。这种办法使得部分子到强子之间的转变成为单个部分子的个体行为，而不是整个系统的集体行为。每个部分子有自己的强子化时间，而整个部分子系统没有统一的强子化时间。这样，部分子相和强子相之间如何转化（相变或平滑过渡）的问题被回避了。而由此就出现了在绝大多数部分子都已强子化，系统已回到物理真空后，还有少数部分子在强子系统（物理真空）中自由运动的不合理情况。为了解决输运模型中存在的这一问题，必须考虑如何在现有的输运模型中实现相变的物理过程。在这篇论文中，我们以相对论重离子碰撞的两相输运模型为例，研究了模型中各个物理量的时间演化。在假设系统达到局域热平衡的条件下，我们采用考虑了流效应的热模型，拟合各个时刻粒子不变横质量分布，得到部分子和强子系统在各个时刻的温度。根据部分子和强子温度随时间的变化，我们引入包含过冷态的相变的物理图像，要求输运模型中所有部分子在达到过冷后发生突然相变，一起强子化。在模型中加入包含过冷态的相变后，我们发现，与原始模型相比，有相变的模型不仅保持了原始模型很好地符合椭圆流强度的实验数据的优点，同时还能更好地描述末态带电粒子的纵向快度分布。我们的尝试说明，为了更好地描述相对论重离子碰撞的过程，在重离子碰撞的输运模型中引入对相变动力学的模拟是非常有必要的。在粒子物理实验中，如何更准确地鉴别粒子一直是非常重要的问题。在当前的重离子碰撞实验中，提高奇异重子Ξ和Ω的鉴别效率对它们的椭圆流的测量精度有重要影响，同时也能为实验上发现的夸克胶子自由度给出更确凿的证据。理论预言在重离子碰撞所形成的夸克胶子等离子体的环境下极有可能生成由六个奇异夸克组成的（ΩΩ）反常态。为了找到这类产额很小粒子，有必要研究更有效的粒子鉴别方法。人工神经网络方法是一种模拟人脑神经系统的具有非线性动力学特征的信息处理系统，在模式识别、自动控制、图象处理等领域有着广泛的应用。90年代初期，神经网络方法被用到高能物理实验中处理径迹重建、能量团重建和粒子识别等问题并展示了一定的优越性。在这篇论文中，我们将研究利用神经网络如何提高粒子鉴别效率。首先我们利用神经网络来识别蒙特卡罗产生的正负电子在91.2GeV碰撞下生成的夸克喷注和胶子喷注，考察了一些影响神经网络判别性能的因素，以获得关于应用神经网络的一些规律性的知识。然后神经网络方法被用来重建RHIC上的STAR探测器收集到的氘核-金核在(sNN)1／2=200GeV碰撞下的数据中的Λ粒子。神经网络方法重建Λ粒子的效率比参量截断法高29％，但信噪比比参量截断法低。最后我们讨论了将自适应增强算法应用于神经网络，提高神经网络性能的可能性。我们考虑了两种样本集，第一种是信号和背景可分但两者边界不规则的简单二维模型，第二种是信号和背景间有重叠的蒙特卡罗夸克胶子喷注。我们发现增强法能提高第一种样本集的判别效率和信噪比，但不能改善第二种样本集的判别性能。
李会红,刘复明,刘峰[10]（2002）在《利用NEXUS模型对质心系碰撞能量200GeV的Au+Au碰撞中质子-反质子产额比的研究（英文）》文中提出采用一种新的强相互作用模型—— NEXUS产生器产生数据 ,研究了质心系能量 s N N =2 0 0 Ge V时 Au+Au碰撞下的质子 -反质子产额比 ,讨论了不同横动量和快度区间内产额比对碰撞对心度的依赖性 .发现中心快度区的质子 -反质子产额比不明显依赖于碰撞对心度、横动量和快度 ;对于快度和横动量在 |y|<1 .0和 pt<1 .0 Ge V条件下的最小无偏碰撞事件中 ,NEXUS模型的质子 -反质子产额比为 0 .943± 0 .0 0 2 （ stat.） .
二、利用HIJING产生器对RHIC能区质子反质子产额比的研究(英文)（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、利用HIJING产生器对RHIC能区质子反质子产额比的研究(英文)（论文提纲范文）
（1）LHC-ALICE实验铅核-铅核中V0强子信号提取及优化（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 理论基础与研究背景 |
| 1.1 标准模型 |
| 1.2 量子色动力学 |
| 1.3 夸克胶子等离子 |
| 1.4 奇异强子物理 |
| 第二章 实验装置 |
| 2.1 大型强子对撞机 |
| 2.2 ALICE实验 |
| 2.2.1 内部径迹系统(ITS) |
| 2.2.2 时间投影室(TPC) |
| 2.2.3 VZERO计数器 |
| 2.2.4 ITS升级项目 |
| 第三章 V~0强子弱衰变拓扑学与运动学 |
| 3.1 V~0强子弱衰变拓扑学 |
| 3.2 V~0强子弱衰变的重建 |
| 3.2.1 带电粒子径迹参数方程 |
| 3.2.2 V~0强子在探测器中的衰变构型 |
| 3.2.3 V~0强子弱衰变顶点重建 |
| 3.2.4 New weak decay finder原理 |
| 3.3 V~0强子衰变运动学变量—Armenteros-Podolanski |
| 第四章 分析方案 |
| 4.1 事件筛选 |
| 4.2 V~0强子的重建 |
| 4.3 V~0强子信号提取 |
| 4.4 重建效率修正 |
| 第五章 实验结果 |
| 5.1 V~0强子在不同中心度下的横动量谱 |
| 5.2 “Sailor”和“Cowboy”粒子的产额比 |
| 第六章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
（2）在RHIC能区Cu+Cu碰撞中轻（反）原子核与（反）超核的产生与特性研究（论文提纲范文）
| 作者简历 |
| 摘要 |
| abstract |
| 第一章 引言 |
| 第二章 反核物质产生的理论与实验 |
| 2.1 反物质与对称性(Dirac方程) |
| 2.2 高能碰撞实验中轻(反)原子核和(反)超核的产生 |
| 2.3 高能碰撞实验中反核物质的发现 |
| 2.3.1 早期实验中反物质的发现 |
| 2.3.2 RHIC和 STAR实验中反核物质的产生 |
| 2.4 轻(反)原子核产生的模拟研究 |
| 第三章 高能碰撞的输运模型与动力学约束相空间组合模型 |
| 3.1 部分子-强子级联模型(PACIAE) |
| 3.2 动力学约束的相空间组合模型(DCPC) |
| 第四章 高能Cu+Cu碰撞中轻(反)原子核的产生 |
| 4.1 STAR实验介绍 |
| 4.2 产额与产额比的计算 |
| 4.3 组合参数的研究 |
| 4.4 质量标度特性的研究 |
| 4.5 小结 |
| 第五章 高能Cu+Cu碰撞中(反)超核的产生 |
| 5.1 超核与反超核的发现 |
| 5.2 产额与产额比的计算 |
| 5.3 超核与普通原子核的特性比较 |
| 5.4 小结 |
| 第六章 高能Cu+Cu碰撞中介子、重子和轻核的集体流 |
| 6.1 椭圆流介绍 |
| 6.2 Cu+Cu碰撞中椭圆流的计算 |
| 6.3 正、反物质椭圆流的比较 |
| 6.4 小结 |
| 第七章 总结与展望 |
| 7.1 总结 |
| 7.2 展望 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
（3）高能反应中多夸克态产生相关问题的研究（论文提纲范文）
| 缩略词 |
| 摘要(中文) |
| 摘要(英文) |
| 第1章 引言 |
| 第2章 强作用与颜色结构理论 |
| 2.1 标准模型概述 |
| 2.2 强相互作用与微扰QCD |
| 2.3 强作用软硬界面部分子的色连接 |
| 2.4 强子化模型及事例产生器 |
| 2.4.1 Lund弦碎裂模型 |
| 2.4.2 夸克组合模型 |
| 2.5 本章小结 |
| 第3章 高能强子-强子碰撞中新束缚态的产生 |
| 3.1 强子束缚态介绍 |
| 3.2 高能强子-强子碰撞中奇特强子束缚态的产生 |
| 3.2.1 pp→A+B+X→H(A,B)+X过程的非相对论波函数 |
| 3.2.2 利用事例产生器研究自由强子对 |
| 3.2.3 数值结果与讨论 |
| 3.3 本章小结 |
| 第4章 高能e~+e~-反应中多夸克态的产生 |
| 4.1 多夸克态介绍 |
| 4.1.1 实验探寻 |
| 4.1.2 理论研究 |
| 4.2 双重重子和四夸克态的产生 |
| 4.2.1 四夸克系统的色连接 |
| 4.2.2 部分子级事例形状分析 |
| 4.2.3 强子化及结果 |
| 4.3 Pentaquark产生 |
| 4.3.1 Pentaquark的理论研究 |
| 4.3.2 Pentaquark的最低阶产生 |
| 4.3.3 Pentaquark的高阶产生 |
| 4.4 本章小结 |
| 第5章 总结与展望 |
| 附录 |
| A 符号和约定 |
| A.1 量纲 |
| A.2 自然单位制 |
| B e~+e~-湮灭反应中色八重态cc碎裂产生P_c的费曼图 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 完成论文 |
| 附件 |
| 学位论文评阅及答辩情况表 |
（4）LHAASO-KM2A实验光电倍增管批量测试系统搭建和STAR-iTPC升级实验多丝正比室原型样机的研制与性能测试（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 符号说明 |
| 第一部分 |
| 第1章 宇宙线概述 |
| 1.1 宇宙线的发现以及研究历程回顾 |
| 1.1.1 宇宙线的发现 |
| 1.1.2 宇宙线研究历程回顾 |
| 1.2 宇宙线的起源、加速和传播问题 |
| 1.2.1 宇宙线的起源 |
| 1.2.2 宇宙线的加速 |
| 1.2.3 宇宙线的传播 |
| 1.3 地球附近宇宙线的成分与能谱 |
| 1.3.1 宇宙线的能谱 |
| 1.3.2 宇宙线的成分 |
| 1.4 广延大气簇射 |
| 1.4.1 电磁级联簇射 |
| 1.4.2 强子级联簇射 |
| 1.5 宇宙线的探测方法 |
| 1.5.1 直接探测-太空实验 |
| 1.5.2 间接探测-地面实验 |
| 第2章 LHAASO项目与KM2A实验介绍 |
| 2.1 LHAASO科学目标简单介绍 |
| 2.2 LHAASO总体设计方案介绍 |
| 2.3 LHAASO-KM2A实验介绍 |
| 2.4 KM2A中电磁探测器研制情况简介 |
| 2.4.1 ED性能指标要求 |
| 2.4.2 ED的研制与优化 |
| 2.5 ED对PMT的性能指标要求 |
| 第3章 PMT批量测试硬件系统搭建 |
| 3.1 测试暗箱与扫描平台 |
| 3.1.1 测试暗箱 |
| 3.1.2 基于步进电机的扫描平台 |
| 3.2 测试光源 |
| 3.3 电源方案 |
| 3.4 PMT批量测试电子学系统 |
| 3.4.1 电子学系统搭建 |
| 3.4.2 电荷测量电子学-QDC |
| 3.4.3 QDC门信号产生机制 |
| 3.4.4 时间测量电子学 |
| 3.4.5 恒比定时 |
| 3.5 小节 |
| 第4章 PMT批量测试软件开发 |
| 4.1 功能需求与软件架构 |
| 4.2 SY-1527高压电源远程监控 |
| 4.2.1 通信方案选择 |
| 4.2.2 OPC技术 |
| 4.2.3 利用DataSocket访问OPC Server |
| 4.2.4 CAEN SY1527监控项 |
| 4.2.5 监控系统的远程工作模式 |
| 4.3 光源驱动与步进电机的远程监控 |
| 4.3.1 光源驱动的远程监控 |
| 4.3.2 步进电机远程控制 |
| 4.4 数据获取系统 |
| 4.4.1 VME总线协议 |
| 4.4.2 基于VME总线的数据获取 |
| 4.5 软件架构、安装与运行 |
| 4.5.1 软件架构 |
| 4.5.2 软件安装 |
| 4.5.3 软件使用 |
| 4.6 小节 |
| 第5章 PMT测试方法与测试结果 |
| 5.1 PMT工作原理 |
| 5.1.1 简介 |
| 5.1.2 光谱特性 |
| 5.1.3 时间特性 |
| 5.1.4 暗电流与暗噪声 |
| 5.2 PMT的选型以及性能测试计划 |
| 5.3 绝对增益刻度 |
| 5.3.1 单光电子峰测试 |
| 5.3.2 单光电子谱测试的噪音率 |
| 5.4 高压响应测试 |
| 5.4.1 高压响应曲线参量β的刻度 |
| 5.4.2 收集效率的研究 |
| 5.5 均匀性测试 |
| 5.6 线性动态范围 |
| 5.6.1 线性动态范围测试 |
| 5.6.2 信号读取方案 |
| 5.7 暗噪声计数率测试 |
| 5.7.1 PMT荧光残留效应 |
| 5.7.2 不同高压、阈值的暗噪声计数率 |
| 5.8 时间性能测试与研究 |
| 5.8.1 上升、下降时间测试 |
| 5.8.2 渡越时间分散 |
| 5.8.3 光阴极光电子渡越时间差 |
| 5.9 小节 |
| 第6章 总结与展望 |
| 第二部分 |
| 第7章 相对重离子对撞实验RHIC-STAR |
| 7.1 相对论重离子碰撞物理背景 |
| 7.2 RHIC加速器 |
| 7.3 STAR探测器 |
| 7.4 时间投影室-TPC |
| 7.5 STAR inner TPC升级项目 |
| 第8章 绕丝系统与丝张力测试系统设计与开发 |
| 8.1 需求分析及功能要求 |
| 8.1.1 需求分析 |
| 8.1.2 绕丝系统功能要求 |
| 8.1.3 丝张力测试系统功能要求 |
| 8.2 绕丝机控制软件开发 |
| 8.2.1 绕丝机工作原理 |
| 8.2.2 绕丝系统控制板卡与软件开发工具 |
| 8.2.3 LabVIEW功能模块子VI开发 |
| 8.2.4 张力控制PID算法 |
| 8.2.5 张力传感器刻度 |
| 8.2.6 软件整体框架设计 |
| 8.2.7 绕丝系统操作界面 |
| 8.3 丝张力测试系统的设计与开发 |
| 8.3.1 丝张力测试方法 |
| 8.3.2 硬件平台搭建 |
| 8.3.3 软件系统开发 |
| 8.3.4 基于FFT算法的频谱分析 |
| 8.3.5 阻尼振动对张力刻度影响 |
| 8.3.6 丝张力测试系统刻度 |
| 8.3.7 丝框丝张力测试 |
| 8.4 小节 |
| 第9章 iTPC多丝正比室的制作 |
| 9.1 iTPC多丝室基本结构 |
| 9.2 Strongback结构与力学强度 |
| 9.3 信号读出板(padplane) |
| 9.4 丝框绕丝以及丝张力控制 |
| 9.4.1 丝框的绕丝 |
| 9.4.2 丝张力测试 |
| 9.5 iTPC多丝室样机制作 |
| 9.5.1 iTPC多丝室制作流程简介 |
| 9.5.2 多丝室高精度丝间距控制 |
| 9.6 小节 |
| 第10章 基于宇宙线μ的iTPC样机性能研究与测试 |
| 10.1 基于宇宙线μ的iTPC测试原理 |
| 10.2 测试平台搭建 |
| 10.2.1 漂移室与漂移电场 |
| 10.2.2 探测器工作电源 |
| 10.2.3 供气系统 |
| 10.3 iTPC探测器样机的漏电流检测 |
| 10.4 触发系统 |
| 10.4.1 触发闪烁体探测器 |
| 10.4.2 触发系统与触发电子学 |
| 10.5 读出电子学系统 |
| 10.5.1 STAR前端电子学(FEE) |
| 10.5.2 STAR信号读出板(RDO Board) |
| 10.6 数据获取系统 |
| 10.6.1 数据获取方法 |
| 10.6.2 DAQ软件运行 |
| 10.7 测试结果 |
| 10.8 小节 |
| 第11章 总结与展望 |
| 11.1 总结 |
| 11.2 展望 |
| 参考文献 |
| 附录A LHAASO-KM2A光电倍增管批量测试流程 |
| 附录B iTPC探测器制作流程以及质量控制 |
| 攻读博士学位期间发表论文 |
| 致谢 |
| 学位论文评阅及答辩情况表 |
（5）RHIC能区D介子触发方位角关联的实验测量及各向异性流涨落的唯象研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 强相互作用和量子色动力学 |
| 1.2 夸克胶子等离子体和相对论重离子碰撞 |
| 1.3 重味夸克物理 |
| 1.3.1 重味夸克在介质中的能量损失 |
| 1.3.2 重味夸克的各向异性流 |
| 1.3.3 重味夸克触发的方位角关联 |
| 1.4 论文结构 |
| 第二章 RHIC-STAR相对论重离子对撞实验 |
| 2.1 相对论重离子对撞机RHIC |
| 2.2 STAR探测器 |
| 2.2.1 时间投影室(TPC) |
| 2.2.2 飞行时间探测器(TOF) |
| 2.2.3 桶形电磁量能器(BEMC) |
| 2.3 重味径迹探测器(HFT) |
| 2.4 STAR升级计划 |
| 2.5 本章小结 |
| 第三章 STAR硅像素探测器的位置校准刻度和性能研究 |
| 3.1 STAR硅像素探测器(PXL) |
| 3.2 PXL探测器的位置坐标校准刻度 |
| 3.2.1 PXL子扇区的仪器辅助刻度 |
| 3.2.2 对撞事件刻度和宇宙线刻度 |
| 3.3 PXL探测器性能研究 |
| 3.4 本章小结 |
| 第四章 重味夸克触发关联的实验研究 |
| 4.1 实验数据分析 |
| 4.1.1 数据选取和粒子鉴别 |
| 4.1.2 D介子重建 |
| 4.2 D介子-强子方位角关联的实验研究 |
| 4.2.1 关联函数的测量 |
| 4.2.2 效率和接收度修正 |
| 4.2.3 系统误差修正 |
| 4.2.4 Feed-down贡献和Pile-up影响 |
| 4.2.5 结果和讨论 |
| 4.3 D介子-反D介子方位角关联 |
| 4.3.1 D~(*+)-D~(*-)方位角关联测量 |
| 4.3.2 结果和讨论 |
| 4.4 PYTHIA模拟研究D介子触发方位角关联 |
| 4.4.1 PYTHIA模拟研究D~*-h关联中的feed-down贡献 |
| 4.4.2 PYTHIA模拟研究D-(?)背景关联方法 |
| 4.5 本章小结 |
| 第五章 相对论重离子碰撞中各向异性流和初始偏心率涨落的唯象研究 |
| 5.1 相对论重离子碰撞中的各向异性流 |
| 5.2 多相输运模型 |
| 5.3 AMPT模拟研究金-金碰撞中各向异性流的涨落 |
| 5.3.1 各向异性流v_n和v_n涨落的碰撞中心度依赖性 |
| 5.3.2 v_n及其涨落的横动量和赝快度依赖性 |
| 5.4 AMPT模拟研究金-金碰撞中初始偏心率的涨落 |
| 5.4.1 初始偏心率ε_n的涨落 |
| 5.4.2 v_n/ε_n的中心度、赝快度和横动量依赖性 |
| 5.5 本章小结 |
| 第六章 总结与展望 |
| 6.1 总结 |
| 6.2 展望 |
| 图目录 |
| 表目录 |
| 参考文献 |
| 附录A 发表文章清单 |
| A.1 主要作者文章 |
| A.2 其他合作文章 |
| 附录B 重离子碰撞运动学基础 |
| 致谢 |
（6）强子椭圆流作为探测QCD临界点和相边界的信号以及选择长寿命高密相UU碰撞（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| 英文摘要 |
| 目录 |
| 第一章 引言 |
| 第二章 物理背景知识 |
| 2.1 高能重离子碰撞简介 |
| 2.2 集体流简介 |
| 2.3 蒙特卡罗模拟 |
| 2.3.1 蒙特卡罗方法 |
| 2.3.2 模型的分类 |
| 2.3.3 相对论输运模型ART |
| 2.3.4 量子分子输运模型RQMD |
| 2.3.5 多相输运模型AMPT |
| 第三章 寻找QCD相边界和临界终止点 |
| 3.1 QCD相图 |
| 3.2 在RHIC最高能量下的各向异性椭圆流参数v_2 |
| 3.2.1 椭圆流参数v_2介绍 |
| 3.2.2 组分夸克刻度性(NCQ-Scaling) |
| 3.2.3 中心度依赖 |
| 3.2.4 多重奇异粒子椭圆流 |
| 3.3 RHIC/STAR低能扫描(BES) |
| 3.3.1 强子椭圆流 |
| 3.3.2 组分夸克刻度行为 |
| 3.3.3 部分子相互作用截面的影响 |
| 3.3.4 多重奇异粒子的椭圆流 |
| 3.4 小结 |
| 第四章 形变核UU碰撞 |
| 4.1 CSR简介 |
| 4.2 UU碰撞物理简介 |
| 4.3 选择特定碰撞方位的UU碰撞 |
| 4.3.1 中心重子密度时间演化对中心度的依赖 |
| 4.3.2 中心重子密度时间演化对碰撞核初始方位的依赖 |
| 4.3.3 前向中子数 |
| 4.3.4 核阻止本领 |
| 4.4 小结 |
| 第五章 讨论与展望 |
| 附录A 用π~-/π~+探测核物质对称能 |
| A.1 核物质对称能介绍 |
| A.2 重子密度和多重数时间演化 |
| A.3 π~-/π~+ |
| A.3.1 时间演化 |
| A.3.2 横动量依赖 |
| A.3.3 动能依赖 |
| A.3.4 碰撞能量和系统依赖 |
| A.4 小结 |
| 参考文献 |
| 发表论文和主要会议报告列表 |
| 致谢 |
（7）超高能诱发核反应中的光子与μ子探针研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 超高能诱发核反应简介 |
| §1.1 超高能诱发核反应实验背景 |
| §1.2 超高能诱发核反应实验的历史与现状 |
| §1.3 超高能诱发核反应 |
| §1.3.1 超高能诱发核反应的Glauber模型 |
| §1.3.2 超高能诱发核反应中的动力学 |
| §1.3.3 QGP的特征信号 |
| §1.4 超高能诱发核反应实验中的软物理 |
| §1.5 理论模型 |
| §1.6 论文选题的目的和意义 |
| §1.7 论文的结构 |
| 第二章 超高能诱发核反应中的光子与μ子物理 |
| §2.1 光子物理 |
| §2.1.1 硬光子 |
| §2.1.2 热光子 |
| §2.1.3 衰变光子 |
| §2.1.4 QGP的特征--光子信号 |
| §2.2 μ子物理 |
| §2.2.1 QGP中产生的μ子信号 |
| §2.2.2 Drell-Yan过程 |
| §2.2.3 其它过程的μ子信号产生 |
| §2.3 有关光子与μ子物理的实验结果 |
| 第三章 LHC/ALICE实验中的光子探测 |
| §3.1 ALICE实验 |
| §3.1.1 ALICE实验的物理目标 |
| §3.1.2 ALICE实验的探测器结构 |
| §3.2 ALICE实验中的光子探测 |
| §3.2.1 ALICE/PHOS探测器的物理目标 |
| §3.2.2 ALICE/PHOS探测器的结构 |
| §3.2.3 ALICE/PHOS探测器的物理性能 |
| §3.3 ALICE/PHOS触发判选机制的研究 |
| §3.3.1 ALICE/PHOS探测器的触发判选机制 |
| §3.3.2 ALICE/PHOS探测器的触发效率 |
| §3.3.3 ALICE/PHOS探测器的触发率 |
| §3.4 小结 |
| 第四章 阻抗板室(RPC)探测器的电子学模拟研究 |
| §4.1 RPC探测器的应用 |
| §4.2 RPC探测器的工作原理 |
| §4.3 RPC探测器的电子学模拟研究 |
| §4.3.1 PSpice软件简介 |
| §4.3.2 RPC探测器的电子学模型 |
| §4.3.3 模拟结果与测试数据间的比较 |
| §4.3.4 RPC探测器读出信号和串扰信号的PSpice模拟研究 |
| §4.3.5 RPC探测器相对串扰信号幅度的模拟研究 |
| §4.4 小结 |
| 第五章 地球大气簇射的Geant4模拟研究 |
| §5.1 Geant4环境的介绍 |
| §5.2 地球大气层结构及其物理 |
| §5.2.1 地球大气层的结构 |
| §5.2.2 地球磁场 |
| §5.2.3 地球大气簇射的物理及其实验测量 |
| §5.3 地球大气簇射模拟(EASS)软件包的开发 |
| §5.3.1 EASS软件包的结构 |
| §5.3.2 EASS中的大气层模型 |
| §5.3.3 EASS中的磁场模型 |
| §5.3.4 EASS中的物理过程 |
| §5.3.5 EASS中的参数设置 |
| §5.4 地球大气簇射的模拟结果 |
| §5.4.1 地球磁场的截止刚度 |
| §5.4.2 地球大气簇射的能量分布 |
| §5.4.3 地球大气簇射的径向分布 |
| §5.4.4 地球大气簇射的横向分布 |
| §5.5 小结与讨论 |
| 第六章 工作总结 |
| 附录:超高能诱发核反应实验中的软物理 |
| §A.1 超高能诱发核反应实验中的碰撞几何 |
| §A.2 超高能诱发核反应实验中的粒子产生 |
| §A.3 超高能诱发核反应实验中的关联与起伏 |
| §A.4 超高能诱发核反应实验中的集体膨胀 |
| §A.5 超高能诱发核反应实验中的强子化 |
| §A.6 小结 |
| 参考文献 |
| 发表论文和会议报告目录 |
| 致谢 |
（8）从强子物质到夸克物质的平滑过渡和瞬子末态的重建及其性质的研究（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| 英文摘要 |
| 目录 |
| 第一章 引言 |
| 第二章 强相互作用物质的相及相转变 |
| 2.1 QCD真空与相转变 |
| 2.1.1 真空是对称性破缺的根源 |
| 2.1.2 真空的介质效应引起色禁闭 |
| 2.1.3 通过真空激发实现色禁闭的解除 |
| 2.2 格点QCD对相转变的预言 |
| 2.2.1 重子化学势为零时QCD的状态方程 |
| 2.2.2 QCD的相图 |
| 2.3 相对论重离子碰撞实验 |
| 2.3.1 相对论重离子碰撞的时空演化图像 |
| 2.3.2 相对论重离子碰撞的实验结果 |
| 2.4 输运模型 |
| 2.4.1 例1:多相输运模型(AMPT) |
| 2.4.2 例2:夸克分子动力学模型(qMD) |
| 2.4.3 输运模型的困难 |
| 第三章 夸克公有化 |
| 3.1 QCD指导下的夸克模型 |
| 3.2 夸克退定域-色屏蔽模型(QDCSM) |
| 3.2.1 三夸克体系(单个重子) |
| 3.2.2 六夸克体系(双重子) |
| 第四章 渗滤与夸克禁闭的解除 |
| 4.1 渗滤模型的相变理论 |
| 4.1.1 渗滤过程的定性描述 |
| 4.1.2 渗滤模型感兴趣的量 |
| 4.1.3 临界点p_c和临界现象 |
| 4.1.4 连续渗滤 |
| 4.2 渗滤与夸克禁闭的解除 |
| 第五章 从强子物质到夸克物质的平滑过渡 |
| 5.1 模型的动力学:夸克公有化 |
| 5.2 模型的基本假设:分子型聚集 |
| 5.3 距离渗滤(distance percolation) |
| 5.4 平滑过渡的物理图象 |
| 第六章 径向分布函数在平滑过渡中的演化及sQGP的液态性质 |
| 6.1 物质结构与径向分布函数 |
| 6.2 两粒子关联函数的计算结果 |
| 6.3 径向分布函数的计算结果 |
| 第七章 在深度非弹中瞬子末态的重建及其性质 |
| 7.1 瞬子末态和流喷注的重建方法的蒙特卡罗研究 |
| 7.2 瞬子末态的热平衡性质 |
| 7.2.1 利用Rényi熵分析IFS的热平衡性质 |
| 7.2.2 利用球度分析IFS的热平衡性质 |
| 第八章 讨论与展望 |
| 附录A 轨道矩阵元 |
| 参考文献 |
| 发表论文和主要会议报告列表 |
| 致谢 |
（9）相对论重离子碰撞中的相变动力学和神经网络在粒子鉴别中的应用（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| 英文摘要 |
| 目录 |
| 第一章 引言 |
| 第二章 强作用物质的相 |
| 2.1 QCD真空的唯象理论 |
| 2.2 格点QCD |
| 2.2.1 格点QCD数值方法 |
| 2.2.2 格点QCD计算结果 |
| 2.3 相对论重离子碰撞 |
| 2.3.1 相对论重离子碰撞的时空演化图像 |
| 2.3.2 相对论重离子碰撞的实验结果 |
| 第三章 相对论重离子碰撞的输运模型 |
| 3.1 核-核碰撞输运方程的求解方法 |
| 3.2 多相输运模型 |
| 第四章 在多相输运模型中引入相变机制 |
| 4.1 多相输运模型中的时间演化 |
| 4.2 出现过冷过程的相变 |
| 4.3 相变机制的引入对末态物理量的影响 |
| 4.4 讨论 |
| 第五章 人工神经网络在粒子鉴别中的应用 |
| 5.1 人工神经网络原理与模型 |
| 5.1.1 神经细胞与神经细胞组成的网络 |
| 5.1.2 人工神经网络基本原理与特点 |
| 5.1.3 BP神经网络模型 |
| 5.1.4 自适应增强算法简介 |
| 5.2 人工神经网络在高能物理中的应用简介 |
| 5.3 工作之一:人工神经网络对夸克胶子喷注的识别 |
| 5.4 工作之二:人工神经网络对Λ粒子的重建 |
| 5.5 工作之三:自适应增强算法在神经网络中的应用 |
| 第六章 总结与展望 |
| 附录A BP网络中权值更新公式的推导 |
| 参考文献 |
| 发表论文列表 |
| 致谢 |
四、利用HIJING产生器对RHIC能区质子反质子产额比的研究(英文)（论文参考文献）
- [1]LHC-ALICE实验铅核-铅核中V0强子信号提取及优化[D]. 郭超. 华中师范大学, 2021(02)
- [2]在RHIC能区Cu+Cu碰撞中轻（反）原子核与（反）超核的产生与特性研究[D]. 刘凤仙. 中国地质大学, 2020(03)
- [3]高能反应中多夸克态产生相关问题的研究[D]. 张晓锋. 山东大学, 2018(12)
- [4]LHAASO-KM2A实验光电倍增管批量测试系统搭建和STAR-iTPC升级实验多丝正比室原型样机的研制与性能测试[D]. 王旭. 山东大学, 2017(08)
- [5]RHIC能区D介子触发方位角关联的实验测量及各向异性流涨落的唯象研究[D]. 马龙. 中国科学院研究生院(上海应用物理研究所), 2017(07)
- [6]强子椭圆流作为探测QCD临界点和相边界的信号以及选择长寿命高密相UU碰撞[D]. 吴科军. 华中师范大学, 2010(09)
- [7]超高能诱发核反应中的光子与μ子探针研究[D]. 王亚平. 华中师范大学, 2008(11)
- [8]从强子物质到夸克物质的平滑过渡和瞬子末态的重建及其性质的研究[D]. 许明梅. 华中师范大学, 2008(10)
- [9]相对论重离子碰撞中的相变动力学和神经网络在粒子鉴别中的应用[D]. 喻梅凌. 华中师范大学, 2007(09)
- [10]利用NEXUS模型对质心系碰撞能量200GeV的Au+Au碰撞中质子-反质子产额比的研究（英文）[J]. 李会红,刘复明,刘峰. 华中师范大学学报(自然科学版), 2002(02)